ДИСПЕРСИЯ

ДИСПЕРСИЯ, изменение показателя преломления в зависимости от длины световой волны Я. Результатом Д. является напр. разложение белого света в спектр при прохождении через призму. Для бесцветных, прозрачных в видимой части спектра веществ изменение показателя преломления fi может быть с достаточным приближением представлено формулой Коши: л i В, С, где А, В, С—постоянные, меняющиеся от вещества к веществу. Обычно достаточно двух первых членов формулы, остальные члены очень малы. Как видно из формулы, ц убывает с возрастанием I, т. е. по мере перемещения в красную часть спектра. Это случай т. н. нормальной Д.; он соответствует привычному радужному чередованию цветов в спектре. Если однако’ вещество обладает сильным избирательным поглощением в данной части спектра, то ход Д. резко нарушается, приобретая характер, схематически изображенный на рисунке. Сплошной кривой здесь представлено выраяеение ц — 1, а пунктиром—полоса поглощения: видно, что в области полосы поглощения показатель преломления при переходе от красной части к фиолетовой не возрастает, но резко убывает. Особенно сильно такая аномальная Д. проявляется в газах с резкими тонкими полосами поглощения (напр. в парах натрия). В призмах, сделанных из сильно поглощающего вещества (например фуксина), чередование цветов в спектре совершенно необычное, например зеленые лучи преломляются меньше, чем желтые. Явление аномальной и нормальной Д. вполне объясняется теоретически, если предположить, что вещество состоит из элементарных резонаторов, раскачиваемых световыми волнами. В той области, где собственный период атомов или молекул совпадает с периодом световой волны, должна наблюдаться аномальная Д.; в этой же области должно происходить максимальное поглощение. В первом приближении (если пренебречь поглощением) для среды, состоящей из резонаторов одного рода: где А0—собственная длина волны резонаторов (область резонанса), В — постоянная. Вышеприведенная формула нормальной Д. является частным случаем этой формулы для волн, далеких от области резонанса. Из теории Д. вытекает далее важная для рефрактометрического анализа формула Лорентца-Лоренца (Н. Lorentz, L. Lorenz): & А охал. ч. м’-1 = й. где R—т. н. «удельная рефракция», и—показатель преломления для данной длины волны, d—плотность вещества; В оказывается приблизительно постоянным для любого агрегатного состояния вещества и в различных хим. соединениях, в к-рые входит ото вещество. Произведение R на атомный или молекулярный вес называют атомной или соответственно молекулярной рефракцией. Молекулярной Д. называют разность: \и’ + 2 ц\ + V d ‘ гДе j»i, /’2 обозначают показатели преломления для двух разных длин волн, м—молекулярный вес. Лит.: X в о л ь с о п О., Курс физики, томы II, V, Берлин, 1923. С. Вавилов.

Изучайте:

  • ЗИМНИ ЦНИИ
    ЗИМНИ ЦНИИ, Семен Семенович (1873— 1927), известный клиницист-терапевт; окончил Военномед. академию в 1898 г. и был ост...
  • ГАЙМОРОВА ПОЛОСТЬ
    ГАЙМОРОВА ПОЛОСТЬ (antrum Highmori, sinus maxillaris), впервые (1651) описанная Гаймором (Highmor), самая большая прида...
  • ЖАНЕ
    ЖАНЕ, Пьер (Pierre Janet, род. в 1859 г.), крупнейший французский психолог и психопатолог, проф. психологии в College d...
  • PROTOZOA
    PROTOZOA, простейшие (от греч. рго-tos—первый и zoon—животное), тип животного царства, представители к-рого состоят из ...
  • БЛОКАДА СЕРДЦА
    БЛОКАДА СЕРДЦА (heart-block; неудачное название «блок» должно быть оставлено), перерыв возбуждения, пробега...